Hochleistungsfähiger, anodisch vulkanisierter und gate-vorgbehandelter P⁺–π–M⁺ InAs/GaSb-Übergitter für Langwellen-Infrarotdetektion

Zusammenfassung

InAs/GaSb-Übergitter-Infrarotdetektoren wurden mit großem Aufwand entwickelt. Dennoch ist ihre Leistung, insbesondere bei Langwellen-Infrarotdetektoren (LWIR), weiterhin durch die elektrische Performance und die optische Quantenausbeute (QE) begrenzt. Die Erzwingung eines p-Typs im aktiven Bereich durch geeignetes Dotieren kann die QE erheblich steigern, und die Gating-Technik kann die elektrischen Eigenschaften maßgeblich verbessern. Allerdings ist die Sättigungs-Bias-Spannung zu hoch. Die Reduzierung dieser Spannung bietet breite Perspektiven für zukünftige Anwendungen von Gate-Spannungskontrollgeräten. In dieser Arbeit berichten wir, dass gate-kontrollierte P⁺–π–M–N⁺ InAs/GaSb-Übergitter-LWIR-Detektoren mit unterschiedlichen π-Bereich-Dotierungsniveaus nach einer einfachen und effektiven anodischen Vulkanisierungsvorbehandlung eine reduzierte minimale Sättigungs-Bias-Spannung von −10 V mit einer 200 nm dicken SiO₂-Schicht aufweisen. Die Sättigungs-Gate-Bias-Spannung ist weit niedriger als die in der Literatur berichteten −40 V bei gleicher 200 nm SiO₂-Passivierungsschicht und ähnlicher Struktur. Optische und elektrische Charakterisierungen zeigen, dass übermäßige Dotierkonzentrationen die elektrische und optische Leistung des Bauelements verschlechtern. Bei 77 K beträgt die 50%-Cutoff-Wellenlänge des Bauelements ca. 8 µm, die 100%-Cutoff-Wellenlänge 10 µm, die maximale Quantenausbeute 62,4 %, die maximale Responsivität 2,26 A/W bei 5 µm und das maximale RA-Produkt 1259,4 Ω cm². Zudem erreicht die spezifische Detektivität des Be-780-°C-dotierten Detektors ohne Gate-Elektrode einen Peak von 5,6 × 10¹⁰ cm Hz¹/²/W bei 5 µm mit einer 70-mV-Rückwärtsspannung – mehr als das Dreifache des Be-820-°C-dotierten Detektors. Der Peak der spezifischen Detektivität lässt sich durch Anlegen von −10 V an die Gate-Elektrode bei 10 mV Reservespannung weiter auf 1,3 × 10¹¹ cm Hz¹/²/W bei 5 µm steigern.

Einleitung

Seit Sai-Halasz et al. [1] das Konzept der Typ-II-verspannungsschicht-Übergitter (T2SLs) vorschlugen, sind diese zunehmend zum Fokus der Forschung geworden. Durch sorgfältiges Design von Bandstruktur und Verspannung lassen sich hochleistungsfähige Infrarotdetektoren realisieren [2]. Der InAs/GaSb-Übergitter, ein gut untersuchtes Mitglied der T2SLs, ist ein ausgezeichnetes Materialsystem mit breiten Anwendungsperspektiven in der Infrarotdetektion [3]. Trotz enormer Entwicklungsanstrengungen bleibt die Leistung, besonders bei LWIR-Detektoren, durch elektrische Eigenschaften und optische Quantenausbeute (QE) limitiert [4]. Die entsprechende Umgebungstemperatur (bodenbasiert) des LWIR-Detektors liegt bei ca. 300 K, was einer Peakwellenlänge von 9,6 µm (Zentrum des LWIR-atmosphärischen Transmissionsfensters) entspricht und vielfältige Anwendungen ermöglicht [5]. Einsatzgebiete sind Gasdetektion, Nachtsicht, Infrarot-Frühwarnung, Fernerkundung und Infrarot-Lenkung – sowohl militärisch als auch zivil. Die Herstellung hochleistungsfähiger Langwellen-Infrarotdetektoren ist daher von großer Bedeutung und Herausforderung.

Strukturelles Design und Prozessfertigung beeinflussen die LWIR-Detektorleistung maßgeblich. Die Erhöhung der aktiven Bereichsdicke schien der direkteste Weg zur QE-Steigerung. Doch mehr Fallenzentren verschlechtern die elektrischen Eigenschaften. Im LWIR- und VLWIR-Bereich (Very Long-Wavelength Infrared) neigt die InAs-Schicht dazu, dicker als die GaSb-Schicht zu sein, wodurch das Material n-Typ wird (Minoritätsladungsträger sind Löcher). Die Erzwingung eines p-Typs im aktiven Bereich durch Dotierung kann die QE ohne Änderung der Bauelementabmessungen stark erhöhen [6]. Allerdings gilt: Je höher die Dotierkonzentration, desto besser die Performance nicht. Übermäßige Dotierung schwächt vielmehr elektrische [7] und optische Leistung.

Neben der Dotierungskonzentration im π-Bereich wurde die Gating-Technik kürzlich bei MWIR- (Middle-Wavelength Infrared) und LWIR-Detektoren [8] zur Leistungssteigerung eingesetzt. Sie erfordert jedoch sehr hohe Gate-Bias-Spannungen. Der Gate-Bias lässt sich durch Gleichung (1) beschreiben:

$$\sigma = \varepsilon \varepsilon_{0} V/d,$$ (1)

wobei \(\varepsilon\) die relative Dielektrizitätskonstante der Dielektrikumsschicht, \(\varepsilon_{0}\) die Vakuumdielektrizitätskonstante, \(V\) die Sättigungs-Gate-Bias-Spannung, \(d\) die Schichtdicke und \(\sigma\) die Ladungsdichte an der Grenzfläche bezeichnet. Basierend auf dieser Formel wurde der Gate-Bias mit großem Aufwand reduziert; hoch-k-Dielektrika wie Y₂O₃ [9] oder die Verringerung der Schichtdicke [10] sind effektiv. Die Reduzierung der Ladungsdichte wurde jedoch kaum erforscht. In dieser Arbeit wird erstmals Anodisierung eingesetzt, um den Sättigungs-Bias signifikant zu senken. Ein Gemisch aus Na₂S·5H₂O und Ethylenglycol dient als Vulkanisierungslösung. Während des anodischen Aushärtungsprozesses verbinden sich Schwefelatome mit ungesättigten Bindungen auf der Bauelementoberfläche, schließen leitende Kanäle, reduzieren die Oberflächenrekombination und verringern die Oberflächenladungsdichte [11]. Es bildet sich eine dichte, gleichmäßige elementare Schwefelschicht, die anschließend mit 200 nm SiO₂ überdeckt wird. Die Gate-Elektrode sitzt auf der SiO₂-Schicht. Der Sättigungs-Gate-Bias sinkt durch die verringerte Grenzflächenladungsdichte.

In dieser Studie werden anodisch vulkanisierungsvorgbehandelte LWIR P⁺–π–M–N⁺-Detektoren auf Basis von InAs/GaSb T2SLs mit unterschiedlich dotierten π-Bereichen bei niedriger Sättigungs-Gate-Bias-Spannung hergestellt. Die Ergebnisse zeigen: Nicht jede Erhöhung der Dotierkonzentration verbessert die Performance. Übermäßige Dotierung verschlechtert elektrische und optische Eigenschaften. Zudem kann die anodische Vulkanisierungsvorbehandlung den Gate-Bias auf −10 V drücken – weit niedriger als die in ähnlichen Strukturen mit gleicher 200 nm SiO₂-Schicht berichteten ~40 V.

Methoden

Materialien und Struktur

Die Materialien werden in einem Feststoffquellen-GEN-20-MBE-System auf 2-Zoll-n-Typ-GaSb-(001)-Substraten gewachsen. Der hochleistungsfähige LWIR-Detektor basiert auf der P⁺–π–M–N⁺-Struktur. Schematische Darstellung, HRXRD-Muster und AFM-Bilder sind in Abb. 1 und 2 gezeigt. Abb. 1 verdeutlicht den Aufbau: 1300 nm dicker P⁺-GaSb-Puffer, gefolgt von 500 nm 8-ML InAs/12-ML GaSb (Be: ~1 × 10¹⁸ cm⁻³) P⁺-Bereich, 2000 nm leicht p-dotiertem 12-ML InAs (Be: 780 °C, 800 °C, 820 °C)/7-ML GaSb π-Bereich, 500 nm undotiertem 18-ML InAs/3-ML GaSb/5-ML AlSb/3-ML GaSb M-Bereich, 500 nm 18-ML InAs/3-ML GaSb/5-ML AlSb/3-ML GaSb (Si: ~1 × 10¹⁸ cm⁻³) N⁺-Bereich und 30 nm N⁺ InAs-Cap-Layer. Ebenfalls dargestellt ist die simulierte Bandausrichtung. Da die π-Bereich-Dotierung die P⁺–π–M–N⁺ LWIR-Detektorleistung stark beeinflusst, werden drei Proben mit unterschiedlichen Be-Dotiertemperaturen (780–820 °C) hergestellt.

Epitaxiale Struktur und Bandausrichtung der Materialien mit unterschiedlichen π-Bereich-Dotierungsniveaus

HRXRD-Rocking-Kurven für Proben mit unterschiedlichen π-Bereich-Dotierungsniveaus

Abb. 2 zeigt Übergitterperioden von 59,3 Å (p-Kontakt), 58,4 Å (p-aktiver Bereich) und 89,5 Å (M-Struktur) mit Gitterfehlanpassungen von 60, 0 und 0 Bogensekunden. Die Halbwertsbreiten der Übergitter in jedem Bereich betragen 32, 25 und 12 Bogensekunden, was auf hohe Grenzflächenqualität hinweist.

Abb. 3 zeigt atomare Stufen mit einer quadratischen Mittelrauheit (RMS) von 1,87 Å über 10 × 10 µm².

AFM eines 10 × 10 µm² Bereichs einer Probe

Bauelementstruktur und Fertigung

Der Prozess ähnelt Referenz [12]. Zunächst wird der Wafer mit SiO₂ als Hartmaske bedeckt. Nach Standard-Lithografie erfolgt das Öffnen der Hartmaske per ICP (induktiv gekoppeltes Plasma). Der Mesa wird mittels ICP mit CH₄/Cl₂/Ar-Gemisch von der obersten Schicht bis zum P⁺-Kontakt geätzt [12]. Das verbleibende SiO₂ wird entfernt. Ein Wafer-Seite wird in eine Mischung aus Natriumsulfid und Ethylenglycol getaucht, ein konstanter Strom angelegt und eine Schwellenwertspannung eingestellt. Auf der Schichtoberfläche bildet sich eine Schwefelatomschicht, der Widerstand ändert sich. Die Spannung steigt, bis der Schwellenwert erreicht ist – die Vulkanisierung ist abgeschlossen. Die elementare Schwefelschicht wird mit 200 nm SiO₂ überdeckt. Per Photolithografie werden Fenster durch SiO₂ und Schwefelschicht für die Metallkontakte der oberen und unteren Elektroden geöffnet. Eine weitere Photolithografie mit zwei Elektrodenformen erfolgt: eine für die Gate-Diode (GD), die andere für die ungetakte Diode (UGD). Ti (50 nm)/Pt (50 nm)/Au (300 nm) werden per Elektronenstrahlabscheidung aufgebracht. Schließlich entstehen obere, untere und Gate-Elektroden durch Lift-off.

Bauelementstrukturdiagramm der GD

Der Neigungswinkel der Mesa-Seitenwand lässt sich durch ICP-Leistung, RF-Leistung, Gasfluss und Kammerdruck einstellen. In dieser Arbeit liegt der tatsächliche Winkel zwischen 80° und 85°, um die Gate-Kontaktabscheidung an der Seitenwand zu erleichtern. Die Gate-Elektrode sitzt auf der SiO₂-Seitenwand.

Mikroskopaufnahme des Bauelements

Abb. 5 zeigt, dass in den drei Dies (780 °C, 800 °C, 820 °C Be-Dotierung) halbe Dioden als GDs abgeschieden werden. So lassen sich sowohl GD als auch UGD erhalten. Letztlich resultieren: Probe A (780 °C GD), B (780 °C UGD), C (800 °C GD), D (800 °C UGD), E (820 °C GD), F (820 °C UGD).

Ergebnisse und Diskussion

In Infrarotdetektoren charakterisiert die spezifische Detektivität (D*) die Leistung, berechnet nach Gleichung (2):

$$D^{*} = \frac{Ri}{{\sqrt {2qJ + 4\frac{kT}{{RA}}} }}$$ (2)

mit Elementarladung \(q\), Boltzmann-Konstante \(K\), Temperatur \(T\), Responsivität \(Ri\), Dunkelstromdichte \(J\) und RA-Produkt (Widerstand × Fläche). \(J\) und RA beschreiben die elektrische, \(Ri\) und QE die optische Leistung. Die Umrechnung von \(Ri\) in QE erfolgt über:

$$QE = \frac{hC}{{q\lambda }}Ri$$ (3)

mit Planck-Konstante \(h\), Lichtgeschwindigkeit \(C\), Wellenlänge \(\lambda\). Abb. 6 zeigt die optischen Eigenschaften der Proben mit unterschiedlichen π-Dotierungen bei 77 K. Alle Proben weisen ähnliche 50%-Cutoff-Wellenlänge (8 µm) und 100%-Cutoff (10 µm) auf. Obwohl p-Typ-Dotierung im π-Bereich QE und Responsivität steigert, gilt nicht: Je höher die Dotiertemperatur, desto höher QE und Responsivität. Vielmehr nehmen beide mit steigender Dotierkonzentration signifikant ab. Bei T2SLs ist die Dotiertemperatur während des Wachstums entscheidend für die Dotierkonzentration: Höhere Temperatur → höhere Konzentration. Die QE bei 780 °C erreicht 62,4 % – das 1,5-fache der 820-°C-Probe. Zu viele Verunreinigungen verkürzen die Lebensdauer überschüssiger Ladungsträger und Diffusionslänge, was QE und Responsivität senkt [6]. Dies verursacht auch den spektralen Rotverschiebung in Abb. 6a. 780 °C erweist sich als optimale Dotiertemperatur für optische Charakterisierung mit Peak-Responsivität 2,26 A/W bei 5 µm und Peak-QE 62,4 %.

Optische Eigenschaften der Proben mit unterschiedlichen π-Bereich-Dotierungsniveaus bei 77 K

Abb. 7 zeigt die elektrischen Eigenschaften der UGD-Proben bei 77 K. Die π-Bereich-Dotierung beeinflusst die elektrische Performance stark [7]. Mit steigender π-Dotierung sinkt das RA-Produkt bei gegebener Bias, die Dunkelstromdichte steigt. Ähnlich wie in [6] erreicht RA sein Maximum bei nahezu 0 V mit weichem Durchbruch bei steigender Rückwärtsspannung, was auf Tunnel-Dunkelstrom hindeutet. Be-780-°C erreicht RA-Maximum von 1259,4 Ω cm² bei −200 mV – fast 40-mal höher als Be-820-°C. Abb. 7b: Dunkelstromdichte im negativen Bias-Bereich (−0,1 bis 0 V) ähnlich, bei 780 °C leicht geringer. Dunkelstrom: 4,9 × 10⁻³ A/cm² bei −70 mV (780 °C).

Elektrische Eigenschaften der UGD-Proben mit unterschiedlichen π-Bereich-Dotierungsniveaus bei 77 K

Aus spezifischen \(Ri\), \(J\) und RA-Werten bei verschiedenen Bias-Spannungen bei 77 K lässt sich D* berechnen. Abb. 8 zeigt die Detektivität der UGD-Proben. Bei −30 mV erreicht Be-780-°C Peak-Detektivität von 5,6 × 10¹⁰ cm Hz¹/²/W bei 5 µm, Be-820-°C 3,8 × 10¹⁰ cm Hz¹/²/W. Das 780-°C-Ergebnis ist 1,5-mal höher. Angemessene Dotierkonzentration ist entscheidend; zu hohe schwächt die Performance.

Zusammenhang zwischen spezifischer Detektivität bei 77 K von UGD-Proben mit π-Bereich-Dotierungsniveaus und Wellenlänge

Abb. 9 zeigt elektrische Eigenschaften der GD-Probe (Be 780 °C) bei 77 K. Anders als bei herkömmlichen Gate-Spannungskontrollbauelementen wird hier erstmals anodische Vulkanisierungsvorbehandlung eingesetzt, um den Sättigungs-Gate-Bias drastisch zu senken. Wieder wird Na₂S·5H₂O/Ethylenglycol-Gemisch als Vulkanisierungslösung genutzt. Die anodische Vulkanisierungspassivierung bildet eine dichte, gleichmäßige elementare Schwefelschicht auf der Bauelementoberfläche. Während der elektrochemischen Reaktion verbinden sich Schwefelatome mit ungesättigten Bindungen, schließen elektronische Kanäle und isolieren den Oberflächen-Rekombinationsmechanismus [11]. Die Schwefelschicht wird mit 200 nm SiO₂ schützend überdeckt, die Gate-Elektrode sitzt auf der SiO₂-Seitenwand. Frühere Arbeiten zeigen einen fast linearen Zusammenhang zwischen Sättigungs-Bias und Dielektrikumsschichtdicke. Abb. 9 belegt: Durch die einfache, effektive Vulkanisierungsvorbehandlung sinkt der Sättigungs-Bias auf ca. −10 V; in anderen Arbeiten beträgt er bei gleicher SiO₂-Dicke und ähnlicher Struktur ~40 V [10] – das Vierfache. RA erreicht Maximum von 25 Ω cm² bei ~0 V. Der Abfall verlangsamt sich deutlich bei Anlegen von ca. −10 V negativer Gate-Bias. Bei −10 V Gate-Bias beträgt RA 10 Ω cm² bei −0,3 V – 40-mal höher als ohne Gate-Bias. Bei −0,6 V ist es fast zwei Größenordnungen niedriger als ohne Bias. Abb. 9b: Dunkelstromminimum 2 × 10⁻⁴ A/cm² nahe 0 V, bei −0,3 V um eine Größenordnung reduziert. Bei positivem Bias ändert sich die IV-Kurve nicht mit Gate-Bias bei 0 V. RA steigt signifikant, wenn Gate-Bias von 0 auf −10 V geht; Dunkelstrom sinkt entsprechend. Bei −10 bis −20 V Gate-Bias sinkt RA leicht, Dunkelstrom steigt. Bei hoher Rückwärtsspannung (z. B. −1 V) zwischen oberer und unterer Elektrode sinkt Dunkelstrom mit Gate-Bias und steigt leicht über −12 V an. Hauptsächlich Gate-Bias-Charakteristik. Abb. 10 zeigt Details. Bei niedriger Rückwärtsspannung (z. B. −0,1 V) scheint Dunkelstrom mit Gate-Bias zu steigen – völlig anders als bei −1 V. Unterschiedliche Rückwärtsspannungen deuten auf unterschiedliche Hauptleckmechanismen hin. Bei niedriger Rückwärtsspannung zeigt hoher Gate-Bias negative Wirkung (Beeinflussung Oberflächenstreuung von Elektronen und heiße Elektronen). Bei hoher Rückwärtsspannung sinkt Leckstrom durch verringerten Oberflächenleckstrom. Daher der Unterschied.

Elektrische Eigenschaften der GD-Proben mit 780 °C Be-Dotierung bei verschiedenen Gate-Bias-Spannungen und Bias an oberer/unterer Elektrode

Zusammenhang zwischen Rückwärts-Dunkelstromdichte und Gate-Bias der GD-Probe (780 °C Be) bei verschiedenen Dioden-Betriebsspannungen

Wie in Abb. 10 gezeigt, sinkt bei hoher Rückwärtsspannung (z. B. −1 V) der Dunkelstrom mit Gate-Bias und steigt leicht über −12 V an; bei 77 K lassen sich drei Phasen mit der Bias-Änderung unterscheiden [10]. Laut [13] sind P⁺- und N⁺-Bereiche in P⁺–π–M–N⁺-Strukturen stark dotiert, der M-Bereich hat größere Bandlücke und größere effektive Masse als π- und P⁺-Bereich; daher beeinflusst Gate-Bias den π-Bereich am stärksten [13]. Mit einer ähnlichen Methode wie Chen [10] werden drei Phasen bei hoher negativer Gate-Spannung (−20 bis −10 V) analysiert: Mesa-Seitenwand ist flach oder unter Akkumulation [8], Dunkelstromdichte steigt leicht mit Gate-Bias wegen Vulkanisierungsgrenzfläche. Vermutung: leichte Dichteinhomogenität der Vulkanisierungsgrenzfläche, lokal leicht unzureichende Dichte → Durchbruch. Bei −10 bis −2 V Gate-Bias geht Mesa-Seitenwand in Depletion, Dunkelstrom steigt glatt. Bei −2 V Bias erreicht feldinduzierte Depletionsbreite Maximum und Inversionsschichtbildung bei positiver Gate-Spannung; Dunkelstromdichte bleibt konstant. Laut [14] wird erklärt, warum Oberflächen-Generations-Rekombinationsstrom (G-R) bei −0,5 V größer als bei −0,3 V ist.

Abb. 11 zeigt: Mit Gate-Bias −10 V erreicht die GD-Probe (Be 780 °C) Peak-Detektivität von 1,3 × 10¹¹ cm Hz¹/²/W bei 5 µm – mehr als das Doppelte gegenüber keinem Gate-Bias (780 °C) und mehr als das Dreifache gegenüber keinem Gate-Bias (820 °C) bei 77 K. Anlegen 적정 negativer Gate-Bias verbessert die Bauelementleistung signifikant.

Zusammenhang zwischen Detektivität der GD-Probe (780 °C Be) und UGD-Proben mit unterschiedlichen π-Bereich-Dotierungsniveaus und Wellenlänge bei 77 K

Schlussfolgerungen

2017 berichtete die Northwestern University über LWIR-nBn-Photodetektoren basierend auf InAs/InAs₁₋ₓSbₓ-Typ-II-Übergittern. Das Bauelement zeigte Cutoff-Wellenlänge ~10 µm bei 77 K, Peak-Responsivität 2,65 A/W (QE 43 %), RA 664 Ω cm², Dunkelstromdichte 8 × 10⁵ A/cm² bei 80 mV Bias, 77 K; spezifische Detektivität 4,72 × 10¹¹ cm Hz¹/²/W [5]. Unser Bauelement erreicht Peak-Detektivität 1,3 × 10¹¹ cm Hz¹/²/W bei 5 µm, 0 V mit −10 V Gate-Bias – vergleichbar mit dem nBn-Bauelement. Schwachpunkt: RA-Gleichmäßigkeit beeinflusst die Performance.

Zusammenfassend: Die Erzwingung eines p-Typs im aktiven Bereich durch Dotierung im π-Bereich verbessert die Performance von LWIR InAs/GaSb-Übergitter P⁺–π–M–N⁺-Detektoren effektiv [6]. Nicht jede Erhöhung der Dotierkonzentration bringt weitere Verbesserung. Übermäßige Dotierung verringert elektrische und optische Leistung. Optische Charakterisierung bei 77 K: QE-Maximum 62,4 % bei 4,26 µm, max. Responsivität 2,26 A/W bei 5 µm (Be 780 °C). Elektrische Charakterisierung: RA-Maximum 1259,4 Ω cm² (Be 780 °C). Spezifische Detektivität Maximum 5,6 × 10¹⁰ cm Hz¹/²/W bei 5 µm (Be 780 °C). Zudem lässt sich der Sättigungs-Bias durch einfache, effektive anodische Vulkanisierungsvorbehandlung drastisch senken. Vulkanisierung zeigt Potenzial zur Gate-Bias-Reduktion. Elektrische Charakterisierung: Sättigungs-Bias nur −10 V, während er ohne Vulkanisierung in ähnlicher Struktur mit gleicher SiO₂-Dicke 40 V beträgt. Zudem lässt sich die Bauelementleistung durch Anlegen geeigneter negativer Gate-Bias signifikant steigern. Maximum 1,3 × 10¹¹ cm Hz¹/²/W bei 5 µm, 0 V mit −10 V Gate-Bias (Be 780 °C, 77 K). Begrenzt durch Experimentierausrüstung und -bedingungen wurde SiO₂ als Dielektrikum gewählt; zukünftig ist High-k-Medium für weitere Experimente vorgesehen. Theoretisch lässt sich der Gate-Bias weiter reduzieren.

Verfügbarkeit von Daten und Materialien

Die Autoren erklären, dass Materialien und Daten Lesern ohne unangemessene Qualifikationen für Materialtransfervereinbarungen umgehend zur Verfügung stehen. Alle während dieser Studie generierten oder analysierten Daten sind in diesem Artikel enthalten.

Abkürzungen

LWIR:

Langwellen-Infrarotdetektoren

QE:

Quantenausbeute

T2SLs:

Typ-II-verspannungsschicht-Übergitter

VLWIR:

Sehr-langwellen-Infrarotdetektoren

MWIR:

Mittelwellen-Infrarotdetektoren

HRXRD:

Hochauflösende Röntgenbeugung

AFM:

Rasterkraftmikroskopie

ICP:

Induktiv gekoppeltes Plasma

GD:

Gate-Diode

UGD:

Ungetaktete Diode

D*:

Spezifische Detektivität

RA:

Produkt aus Widerstandswert und Chip-Fläche

Ri:

Responsivität des Infrarotdetektors

G–R:

Generations-Rekombination