Kostengünstige Batch-Fertigung Breitbandiger Metallischer Planarer Mikrolinsen via Nanosphären-Lithografie und Photolithografie

Zusammenfassung

Eine neuartige kostengünstige Batch-Fertigungsmethode, die Spin-Coating-Nanosphären-Lithografie (NSL) mit der konventionellen Photolithografie kombiniert, wird demonstriert, um metallische planare Mikrolinsen und ihre Arrays effizient herzustellen. Die entwickelten Mikrolinsen bestehen aus subwelligen Nanolöchern und können Licht im gesamten sichtbaren Spektrum effektiv fokussieren, mit Fokusgrößen nahe dem Rayleigh-Beugungslimit. Durch Ändern des Abstands und Durchmessers der Nanolöcher kann die Fokussiereffizienz abgestimmt werden. Obwohl zufällige Defekte während der Selbstassemblierung von Nanosphären häufig auftreten, bleiben die wichtigsten Fokussiereigenschaften—Brennweite, Schärfentiefe (DOF) und Vollbreite bei halber Maximale (FWHM)—fast unverändert. Diese Forschung bietet einen günstigen Weg zur Realisierung integrierter nanophotonischer Geräte auf Wafer-Ebene.

Hintergrund

Mikrolinsen als Klasse allgegenwärtiger optischer Komponenten, die darauf abzielen, Licht auf Mikro-/Nanoskala zu manipulieren und zu fokussieren, haben wichtige Anwendungen wie Display-Technologie, Laserstrahlkollimation, Moleküldetektion und optische Informationsspeicherung. Obwohl brechende Mikrolinsen in kommerziellen Geräten mit hohem optischem Durchsatz weit verbreitet sind, leiden sie unvermeidlich unter voluminöser Größe, chromatischen und sphärischen Aberrationen. Andererseits weisen beugende Mikrolinsen geringere Aberrationen auf, aber ihre physische Größe und komplexe dreidimensionale (3D) Oberflächenprofile machen sie weniger nützlich in miniaturisierten und hochskalierten Geräten. Darüber hinaus erfordert ihre Fertigung präzise Ausrichtung während mehrerer lithografischer Prozesse, was ihre Einführung in hochintegrierte mikro-/nano-optische Geräte ebenfalls einschränkt.

In den letzten Jahren wurden erhebliche Anstrengungen unternommen, Plasmonik zu erforschen, aufgrund der einzigartigen Fähigkeit, Licht auf Nanometerskala zu leiten und zu manipulieren. Als wichtige Kategorie plasmonischer Geräte wurden plasmonische Linsen basierend auf dünnen nanostructurierten metallischen Filmen vorgeschlagen und entwickelt. Oberflächenplasmonen (SPs) auf metallischen Filmen werden durch die Wechselwirkung von einfallendem Licht mit den Ladungsschwingungen an der Linsen-Eintrittsfläche angeregt und in die Nanoöffnungen gequetscht. Nach dem Passieren der gesamten metallischen Filme in spezifischen Wellenleitermodi wandeln sich SPs wieder in ausbreitende Wellen um. Die Teilswellen, die von allen Nanoöffnungen übertragen werden, interferieren miteinander und bilden einen Lichtfleck mit maximaler Intensität in einem bestimmten Abstand von der Linsen-Austrittsfläche, der auch als Fokuspunkt und Brennebene bezeichnet wird. Folglich sind metallische planare Mikrolinsen, die aus Nanoöffnungsarrays bestehen, potenzielle Kandidaten für konventionelle dielektrische brechende Linsen, da sie subwellige, jedoch breitbandige Fokussierung ermöglichen und eine rein optische oder opto-elektronische Single-Chip-Integration zulassen. Allerdings erfordern alle Mikrolinsen, die aus Nanostrukturen bestehen, hochpräzise Nanofabrikationstechniken wie Elektronenstrahllithografie (EBL) und Fokussierten-Ionenstrahl (FIB) Fräsen. Obwohl sie leistungsstarke Werkzeuge für das Prototyping von Mikrolinsen sind, sind diese Prozesse teuer, zeitaufwändig und nicht für die großflächige parallele Fertigung geeignet.

Kürzlich wurde eine Art Mikrolinse basierend auf Nanolöchern berichtet, die alle Wellenlängen im sichtbaren Spektrum in einen einzigen Fokuspunkt bündeln kann, indem eine Batch-Fertigungsmethode aus weicher Interferenzlithografie (SIL) gefolgt von einem Nanopatterning-Verfahren eingesetzt wurde. Leider ist diese Methode nicht ideal für Mikrolinsen, da die Nanolöcher am Rand signifikant kleinere Durchmesser als die zentralen aufweisen und einige sogar blockiert sind, was eine große Abweichung der Brennweite vom Design verursacht. Daher ist die Entwicklung einer vielseitigen und großflächigen Fertigungstechnik für Mikrolinsen entscheidend für ihre praktischen Anwendungen; dennoch bleibt die effektive Methode mit aktuellen Top-Down- oder Bottom-Up-Ansätzen eine große Herausforderung. Zudem ist es lohnenswert, den Einfluss zufälliger Defekte auf die Fokussierleistung und den Kopplungseffekt zwischen benachbarten Mikrolinsen zu untersuchen.

Vielversprechende großflächige Fertigungsmethoden wie Photolithografie, Laser-Interferenzlithografie (LIL) und Nanosphären-Lithografie (NSL) ermöglichen die Erstellung verschiedener Nanostrukturen. Photolithografie wird in der Mikroelektronik weit verbreitet zur Herstellung integrierter Schaltkreise (ICs) eingesetzt. Die Kombination von Kurzwelllichtquellen, einschließlich tiefem Ultraviolett (DUV) und extremem Ultraviolett (EUV), und Innovationen wie Immersionslithografie und Phasenschiebemasken haben die Merkmalsgröße weit in den Nanometerbereich gedrückt. Obwohl die traditionelle maskenbasierte optische Lithografie gut etabliert und in der IC-Industrie weit verbreitet ist, ist sie auch sehr teuer in der Einrichtung und im Betrieb. Als viel einfachere und günstigere Skalierungsmethode basiert LIL auf der Interferenz mehrerer kohärenter Laserstrahlen und kann eindimensionale (1D), zweidimensionale (2D) und 3D-periodische Strukturen mit Merkmalsdimensionen von bis zu 20 nm erzeugen. Aber aufgrund technologischer Beschränkungen ist es schwierig, Muster im Zentimetermaßstab zu erzeugen. NSL ist eine typische kolloidale Selbstassemblierungstechnik, die hocheffektive Nanofabrikation auf hochparallele, Wafer-skalige, kostengünstige Weise ermöglicht und hexagonal dicht gepackte Nanosphären hauptsächlich aus Polystyrol (PS) oder Siliziumdioxid als Masken oder Templates für Photolithografie, Verdampfung, Abscheidung, Ätzen, Imprinting usw. verwendet. Aufgrund der hexagonal dicht gepackten Anordnung der Nanosphären ergibt sich ein ähnliches Array von Nanostrukturen. Zudem können solche Strukturen Gittereffekte aufweisen, beispielsweise die außergewöhnliche optische Transmission (EOT) von Nanolocharrays, allgemein als Ergebnis der Anregung von Oberflächenplasmonen-Polaritonen (SPPs). Dies ist speziell wichtig für viele mögliche Anwendungen wie oberflächenverstärkte Raman-Streuung (SERS), verstärkte Detektion von Infrarot (IR) Schwingungen, Solarzellen und verstärkte Fluoreszenz.

In dieser Arbeit kombiniert unser Ansatz die Vorteile der modifizierten NSL, z. B. großflächige und kostengünstige Fertigung, mit der konventionellen Photolithografie, um die gewünschten metallischen planaren Mikrolinsen herzustellen, die Odoms „Patches“ ähneln. Die realisierten Mikrolinsen können wie demonstriert einzelne Wellenlängen des Lichts über das gesamte sichtbare Spektrum sowie breitbandiges Weißlicht mit minimaler Divergenz fokussieren. Darüber hinaus zeigen Simulation und experimentelle Verifikation, dass die zufälligen Defekte, die während des Selbstassemblierungsprozesses der Nanosphären in Nanlocharrays häufig auftreten, keinen dramatischen Einfluss auf die Fokussierleistung der Mikrolinsen haben, was bedeutet, dass die Fokuspunkte verschiedener Mikrolinsen auf demselben Wafer identische laterale Dimensionen aufweisen, die dem Rayleigh-Beugungslimit nahekommen. Die metallischen Nanloch-basierten Mikrolinsen und die hier entwickelte NSL-Methode können einen Weg eröffnen, um eine neue Art von Mikrolinsen für miniaturisierte transmissive planare mikro-/nano-optische Geräte zu entwerfen und herzustellen.

Methoden

Die Bottom-Up-Selbstassemblierung dielektrischer PS-Nanosphären als einfacher und kostengünstiger Weg zur Bildung subwelliger Nanolöcher leidet oft unter schweren Defekten, z. B. Versetzungen, Mehrschichten und Punkt- oder Flächenleerstellen. Um diese Probleme anzugehen, führen wir experimentelle Studien der Spin-Coating-Parameter durch, einschließlich Drehgeschwindigkeit, Beschleunigung, Suspensionsproportionierung und hydrophiler Modifikation der Substratoberflächen, auf die Qualität der gebildeten selbstassemblierten Arrays über den gesamten 4-Zoll-Glaswafer. Obwohl optimierte Parameter verwendet werden, um Hauptdefekte (Leerstellen und Mehrschichten) zu reduzieren und die entsprechenden Nanlocharrays durch Pattern-Transfer zu erzeugen, sind einige Versetzungen und Leerstellen immer noch unvermeidbar und werden in die endgültigen Nanlochstrukturen übertragen.

Abb. 1 illustriert die Kombination einer Bottom-Up- (Spin-Coating-Selbstassemblierung von PS-Nanosphären) und einer Top-Down-Technik (Photolithografie) für kostengünstige, parallele Fertigung von Mikrolinsen und ihren Arrays. Zunächst werden die PS-Nanosphären (von microParticles GmbH) auf Glassubstrate spin-beschichtet, wodurch eine Monolagenmaske aus Nanosphären mit hexagonalem Gitter gebildet wird (Abb. 1a). Nach der Abscheidung der Nanosphären wird ihre Größe über Sauerstoffplasma in einem Parallelplattenreaktor (Plasma-Reaktor, 0,75 Pa, O₂ 100 sccm, 80 W) modifiziert, wie in Abb. 1b gezeigt. Im nächsten Schritt wird eine 100-nm-dicke Goldschicht auf die Monolage der PS-Nanosphären aufgesputtert (Abb. 1c). Danach wird ein Lift-Off-Prozess durch Ultraschallreinigung in Tetrahydrofuran (THF) durchgeführt, und ein großflächiges Nanlocharray wird so erreicht (Abb. 1d). Dann wird ein Chrom (Cr) Film auf den ersten löchrigen Goldfilm aufgesputtert (Abb. 1e) und mit den gewünschten Mikrolinsen und ihren Arrays durch Photolithografie strukturiert (Abb. 1f), was die Fokussierleistung der letztendlich erreichten Mikrolinsen dominiert. Anschließend wird die Cr-Schicht in den Öffnungsbereichen entfernt, wodurch die löchrigen Gold-Nanlöcher das einfallende Licht durchlassen (Abb. 1g). Nach Reinigung des verbleibenden Photolacks sind die entworfenen Mikrolinsen und ihre Arrays realisiert (Abb. 1h).

Abb. 2 zeigt repräsentative Rasterelektronenmikroskopie (REM) Bilder, die verschiedene selbstassemblierte Morphologien von PS-Nanosphären mit Gitterabstand P = 900 nm, d. h. dem Durchmesser der eingesetzten PS-Nanosphären, darstellen. Die selbstassemblierten Monolagen von PS-Nanosphären sind in einem hexagonalen Gitter auf den Glassubstraten in Abb. 2a, d ordentlich gepackt. Allerdings sind Versetzungen, die als „Risse“ dargestellt werden, aufgrund elektrostatischer Abstoßung zwischen den Partikeln sowie Punktleerstellen noch vorhanden. Abb. 2b, c veranschaulichen Flächenleerstellen, Mehrschichten und zufällig gepackte Defekte, die in bestimmten Regionen mit schlechter Kontrollierbarkeit verteilt sind, wenn die Spin-Coating-Parameter nicht optimiert oder gestört sind.

Abb. 3 zeigt das Ergebnis der sichtbaren Lichtbeugung an der Nanosphärenmaske und Digitalkamera-Aufnahmen des 4-Zoll-Wafers und eines 10 mm × 10 mm Chips mit verschiedenen Mikrolinsenzellen. Die einzelne Mikrolinse und ihr Array sind in Abb. 3d dargestellt, in der die zugrundeliegenden Nanolöcher und die getrennten Mikrolinsen deutlich zu sehen sind. Es werden auch die in einzelnen Mikrolinsen vorhandenen zufälligen Defekte enthüllt.

Um die Fokussierleistung der erreichten Mikrolinsen zu untersuchen, vergleichen wir die 3D Finite-Differenzen-Zeitbereich (FDTD) Simulationsergebnisse mit den experimentellen Tests. Unser experimenteller Aufbau, wie in Abb. 4 beschrieben, der das Nikon invertierte optische Mikroskop als Hauptarbeitsplattform verwendet, wird verwendet, um die optischen Felder abzubilden, die von der ebene Wellenfront erzeugt werden, die auf die Mikrolinse einfällt. Nach der Transmission durch die Mikrolinse bildet ein hochwertiges Öl-Immersionsmikroskopobjektiv (100×, NA = 1,49) Specklemuster auf eine CCD-Kamera ab und wird von einem E-816 Piezo-Controller (Physik Instrumente (PI)) mit einer Schrittweite von 100 nm angetrieben. Nach Sammeln von hunderten 2D-Lichtscheiben kann das 3D-optische Feld entlang der Ausbreitungsachse der Mikrolinse so konstruiert werden.

Ergebnisse und Diskussion

1. I.

   Fokussierleistung der Mikrolinsen

Das 3D-Modell der Mikrolinse mit Durchmesser d, die kreisförmige Nanolöcher in einem hexagonalen Gitter angeordnet hat, wird mit der FDTD-Methode erstellt. Kollimiertes, x-polarisiertes Licht mit einer Arbeitswellenlänge von 532 nm wird beleuchtet, ein gut definierter Fokuspunkt (Ort maximaler Intensität) wird in der x-z-Ebene (dasselbe wie y-z-Ebene, da das elektromagnetische Feld symmetrisch verteilt ist) durch den Zentrum der 4-µm-Mikrolinsen beobachtet, und die Vollbreite bei halber Maximale (FWHM) des Flecks in der Brennebene beträgt 1,25 µm (Abb. 5a), was nahe dem Rayleigh-Beugungslimit von 0,912 µm liegt, berechnet durch 0,61λ/NA. Darüber hinaus werden die Fernfeld-Optikmuster mit Gitterabständen von 522 und 900 nm simuliert, und die Arbeitswellenlängen von 532 und 633 nm werden ausgewählt. Die simulierten Brennweiten betragen 12 und 10,4 µm für die 4-µm-Mikrolinse bei λ = 532 und 633 nm, jeweils, und der Wert steigt auf 46 µm für die 8-µm-Mikrolinse bei λ = 532 nm, wie in Abb. 5a, c gezeigt. Da ihre Fokussiereffekte nicht das Ergebnis von Wellenfront-Engineering sind, haben 4-µm-Mikrolinsen mit 522- oder 900-nm-Gitterabstand fast identische Fokuspunkte, was bestätigt, dass die Brennweite hauptsächlich von der Linsengröße und der Arbeitswellenlänge abhängt.

Der Fokuspunkt unterliegt dem klassischen Rayleigh-Beugungslimit, da die Fernfeldfokussierung nicht von der Wiederherstellung evaneszenter Felder oder Superoszillationen herrührt. Daher kann die Abhängigkeit der Brennweite von der Arbeitswellenlänge durch eine aus dem Rayleigh-Sommerfeld (R-S) Integral abgeleitete Beziehung ausgedrückt werden. Aus Abb. 5b, d sehen wir, dass die berechneten optischen Feldverteilungen durch das R-S-Integral sehr gut mit den FDTD-Simulationsergebnissen für beide Fälle übereinstimmen. Die Messergebnisse zeigen jedoch eine leichte Abweichung aufgrund der verschiedenen Fehler, die während des Fertigungsverfahrens und der optischen Messung eingeführt werden. Es ist erwähnenswert, dass für den 4-µm-Fall die Messabweichung im Gegensatz zur Simulation 8,3 % beträgt, verglichen mit 1,1 % für den 8-µm-Fall. Mit anderen Worten: Mikrolinsen mit größerem Durchmesser sind unempfindlicher gegen normale Fehler.

Da die Fokussierleistung unabhängig vom Wellenfront-Engineering ist, hängt der optische Durchsatz des Fokuspunkts von der SP-verstärkten Transmission durch die subwelligen Öffnungen ab. Wenn die Ergebnisse aus Abb. 6 mit den Transmissionsspektren der verschiedenen Mikrolinsen verglichen werden, sind verstärkte und unterdrückte Transmissionen bei unterschiedlichen Wellenlängen in Abhängigkeit vom Gitterabstand vorhanden. Laut früheren Berichten wurde die selektive spektrale Antwort als resultierend aus dem kombinierten Effekt der propagierenden Oberflächenplasmonenresonanz (PSPR), die an der Metall/Dielektrikum-Grenzfläche aufrechterhalten wird, und der lokalisierten Oberflächenplasmonenresonanz (LSPR) um die Nanolöcher entdeckt. Wie in Abb. 6c beobachtet, verschieben sich die Positionen der Transmissionssenken, wie durch die Kreise angedeutet, entlang der x-Koordinatenachse nach rot, wenn der Gitterabstand zunimmt, und dies gilt auch für die Transmissionsspitzen. Dies verleiht den Mikrolinsen ungewöhnliche Fähigkeiten, den optischen Durchsatz bei spezifischen Wellenlängen zu steuern und stellt sicher, dass Mikrolinsen leicht mit hoher Fokussiereffizienz entworfen werden können. Abb. 6a, b geben die Feldverteilungen einer 4-µm-Mikrolinse für den Fall P = 400 nm bei der Senkwellenlänge von 581 nm und der Spitzenwellenlänge von 681 nm. Abgesehen von einer Verringerung der Brennweite durch die erhöhte Wellenlänge ist die Intensität des Fokuspunkts für die Wellenlänge von 681 nm fast 100-mal höher als die von λ = 581 nm.

1. II.

   Einflüsse zufälliger Defekte

Trotz der Tatsache, dass NSL eine hochparallele Fertigungsmethode zur Erstellung großflächiger Nanlocharrays in Mikrolinsen und ihren Arrays ist, besteht ein wahrgenommenes Problem dieser Technik darin, dass Defekte zufällig im Nanlochlayer der Mikrolinsen verteilt sind. Die Defekte sind während des Selbstassemblierungsprozesses der Nanosphären fast unvermeidbar, was normalerweise als fundamentale Begrenzung der Auflösung und Eindringtiefe optischer Methoden angesehen wird. Es ist jedoch erstaunlich, dass Defekte eine ungewöhnliche Alternative zu konventionellen periodischen Strukturen zur Lichtmanipulation bieten. Einige zufällige Defekte demonstrieren, die Schärfe des Fokus in einem spezifischen optischen Experiment zu verbessern, anstatt sie zu verschlechtern. Daher ist der Einfluss von Defekten, die aus unserem Fertigungsprozess entstehen, auf die Fokussierleistung der hier untersuchten Mikrolinsen für praktische Anwendungen und die weitere Forschung über zufällige photonic Kristalle essenziell.

Abgesehen von den oben erwähnten Leerstellen, Versetzungen und Mehrschichtdefekten, die aus dem Selbstassemblierungsprozess der Nanosphären erzeugt werden, kann auch die Formverformung von Nanolöchern in den endgültigen Mikrolinsen während der PS-Schrumpfung und PS-Entfernung als Folge des unausgewogenen O₂-Plasma-Ätzens existieren. Daher können diese von uns betrachteten Defekte als Form- und Positionsdefekte klassifiziert werden. Um den Einfluss der Formdefekte auf die Fokussierleistung der Mikrolinsen zu demonstrieren, präsentieren wir Mikrolinsen mit unterschiedlichen Ausrundungsfehlern σ in den Nanolöchern, wenn ihr gemeinsamer Füllfaktor 0,33 beträgt, und die entsprechenden optischen Fokussierbilder sind in Abb. 7a gegeben. Offensichtlich sind diese Fokussiermuster für die Fälle σ = 0,4 und σ = 0,7 fast identisch, abgesehen von der leichten Variation der Fokusintensität. Deutlicher, wie in Abb. 7a zu sehen, zeigen die ähnlichen Fokusmuster in a1, a2 und a3, dass der erhöhte Verformungsgrad und die Änderung der Verformungsrichtung vernachlässigbaren Einfluss auf die Fokussiereigenschaften der Mikrolinsen haben.

Um die Einflüsse von Positionsdefekten zu erforschen, verschieben wir die Positionen der Nanolöcher in verschiedene Richtungen mit einer Länge δ. Die Abweichungsrichtung jedes Lochs ist zufällig von Loch zu Loch verteilt, aber für jedes δ konstant gehalten (siehe Abb. 7b). Mit der Erhöhung von δ weichen die Nanolöcher vom perfekt dicht gepackten Zustand ab und werden „zufälliger“. Drei ähnliche Fokussiermuster von Mikrolinsen bezüglich unterschiedlicher zufälliger Positionen der Nanolöcher, δ = 0, 50 und 100 nm, werden erhalten. Darüber hinaus wird beobachtet, dass eine leichte Abnahme der Fokusintensität auf dem Feldprofil mit einem zufälligeren Nanlocharray auftritt. Alles in allem zeigt sich, dass Form- und Positionsdefekte innerhalb der Mikrolinsen wenig Einfluss auf die Fokussierleistung haben und meist nur die Fokusintensität modulieren.

1. III.

   Fokussierleistung von Mikrolinsen-Arrays

Abb. 8 zeigt das gefertigte 3 × 3 Mikrolinsen-Array mit unterschiedlichen Abständen und die experimentell gemessenen optischen Muster unter λ = 532 nm sowie Breitbandbeleuchtung. Beachten Sie, dass die Fokuspunkte von Mikrolinsen mit mehr Versetzungen im Array schwächer sind als die von anderen Mikrolinsen in Abb. 8b. Dies liegt daran, dass Versetzungsdefekte die Anzahl der Nanolöcher effektiv reduzieren, die zum optischen Interferenzmuster beitragen. Weiterhin zeigen die Ergebnisse eine hervorragende Übereinstimmung mit denen, die durch FDTD-Simulationen erhalten wurden, dass Defekte hauptsächlich die Fokusintensität beeinflussen. Zusätzlich können die Mikrolinsen breitbandiges Weißlicht fokussieren (Abb. 8 (a2) und (b2)) aufgrund minimaler chromatischer Aberration. Die Fokuspunkte unter Weißlichtbeleuchtung haben ähnliche laterale Dimensionen wie jene unter einer einzelnen Wellenlänge, während die breitbandige Brennweite approximativ der Durchschnitt der Brennweiten bei den SP-verstärkten Wellenlängen ist. Zudem tritt der Fokussierkopplungseffekt in Mikrolinsen-Arrays, den wir in unserer vorherigen Forschung analysiert haben, in den erhaltenen Fokussiermustern als die Bereiche C, D und E, die in Abb. 8 (b1) und (b2) markiert sind, auf.

Schlussfolgerungen

Zusammenfassend haben wir erstmals demonstriert, dass die NSL-Technik als hochparallele und kostengünstige Methode verwendet werden kann, um metallische planare Mikrolinsen herzustellen, die über das gesamte sichtbare Spektrum funktionieren. Unterstützt durch Simulations- und experimentelle Ergebnisse können die Fokussiereigenschaften der Mikrolinsen durch eine Kombination aus optischer Interferenz und Oberflächenplasmoneneffekten erklärt werden. Unter Berücksichtigung des Gitterabstands und Durchmessers der Nanolöcher können die Mikrolinsen so angepasst werden, dass sie bei spezifischen Wellenlängen hohe Transmission bieten. Die Fokussierleistung der Mikrolinsen vom perfekten bis zum defekten Zustand wird durch die FDTD-Methode ausgenutzt. Sowohl Simulationen als auch Experimente klären, dass zufällige Defekte in Nanlocharrays einfach die Fokussiereffizienz der Mikrolinsen und den vorhergesagten Fokussierkopplungseffekt beeinflussen, der sowohl unter Einzelfrequenz- als auch Breitbandbeleuchtung auftritt. Die breitbandige Fokussierfähigkeit, miniaturisierte Größe und vielseitige Fertigungstechnik eröffnen zusammen ein großes Potenzial für kompakte und kostengünstige rein optische oder opto-elektronische Geräte wie Photovoltaik, Farbfilter und Brechungsindex-Sensing.

Abkürzungen

3D:

Dreidimensional

CCD:

Ladungsgekoppeltes Bauelement

FDTD:

Finite-Differenzen-Zeitbereich

FWHM:

Vollbreite bei halber Maximale

LIL:

Laser-Interferenzlithografie

NA:

Numerische Apertur

NSL:

Nanosphären-Lithografie

PS:

Polystyrol

SEM:

Rasterelektronenmikroskop